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electronica referate |
Für den Betrag des Stromes im Kondensator gilt:
Hieraus folgt, dass nur bei
einer Anderung der Spannung am Kondensator eine Stromänderung eintritt. Daraus
folgert sich, dass bei sinusförmiger Wechselspannung, im Gegensatz zu
Gleichspannung, dauernd ein Strom durch den Kondensator fliessen muss. Dabei
hat der Strom einen mathematischen ähnlichen Verlauf wie die Spannung. Er eilt
der Spannung um 
vor.
Um die zeitlich nicht konstanten Werte der Spannung und des Stromes zu berechnen verwenden wir die Formel für die allgemeine Sinusfunktion:
Dabei entspricht y dem
Momentanwert, a dem Maximalwert, b der Kreisfrequenz (in unserem Fall 
) und c der Phasenverschiebung. Als unabhängige Variable x
verwenden wir die Zeit t.
Der Widerstand, der der Kondensator dem Strom entgegensetzt, ist frequenzabhängig. Wir sprechen daher nicht von einem Widerstand im herkömmlichen Sinn (Wirkwiderstand), sondern nennen ihn Blindwiderstand. Er berechnet sich:
Je grösser die Kapazität und je höher die Frequenz, desto tiefer der kapazitive Blindwiderstand. Im Widerstands-Frequenz-Diagramm bildet sich eine Hyperbel. Sie ist um so ausgeprägter, je grösser die Kapazität ist.
Wird nach der Formel 
die Leistung für jeden
Zeitpunkt während einer Periode berechnet, so erhalten wir eine Kurve, deren
arithmetischer Mittelwert gleich Null ist. Der ideale Kondensator gibt demnach
jeweils die gleiche Leistung ab, wie er aufnimmt (Wirkleistung ist Null). Die
innerhalb des Kondensators umgesetzte Leistung nennt man Blindleistung. Sie
berechnet sich:
Ihre Einheit ist [var].
Bedingt durch ein nicht ideales Dielektrikum, Erwärmungs- und Umpolungsverluste (elektrisches Wechselfeld) lässt sich ein realer Kondensator durch eine Parallelschaltung aus einem idealem Kondensator und einem Widerstand darstellen.
Die Spannung ist an beiden Komponenten dieselbe, während wir den Gesamtstrom aus der geometrischen Addition der Teilströme errechnen. Das gleiche Verfahren wenden wir an, um die Leitwerte (Parallelschaltung) und Leistungen zu ermitteln.
Die Güte Q ist das Verhältnis der Blindgrösse zur Wirkgrösse. Je kleiner die Wirkgrösse, desto grösser die Güte und desto "besser" der Kondensator. Da die Güte das Verhältnis der Katheten am Vektordreieck bestimmt, bestimmt sie auch dessen Winkel und damit die Phasenwinkel zwischen Schein-, Wirk- und Blindgrösse.
Der Verlustfaktor d ist des Verhältnis der Wirkgrösse zur Blindgrösse. Je grösser die Wirkgrösse, desto grösser der Verlustfaktor und desto "schlechter" der Kondensator. Der Verlustfaktor d ist die inverse Grösse zur Güte Q.
Für den Betrag der Spannung in der Spule gilt:
Hieraus folgt, dass nur bei
einer Anderung des Stromes in der Spule eine Spannungsänderung eintritt. Dabei
hat die Spannung einen mathematisch ähnlichen Verlauf wie der Strom. Sie eilt
dem Strom um vor.
Um die zeitlich nicht konstanten Werte der Spannung und des Stromes zu berechnen verwenden wir die Formel für die allgemeine Sinusfunktion:
Dabei entspricht y dem
Momentanwert, a dem Maximalwert, b der Kreisfrequenz (in unserem Fall ) und c der Phasenverschiebung. Als unabhängige Variable x
verwenden wir die Zeit t.
Der Widerstand, der die Spule dem Strom entgegensetzt, ist frequenzabhängig. Wir sprechen daher nicht von einem Widerstand im herkömmlichen Sinn (Wirkwiderstand), sondern nennen ihn Blindwiderstand. Er berechnet sich:
Je grösser die Induktivität und je höher die Frequenz, desto grösser der induktive Blindwiderstand. Im Widerstands-Frequenz-Diagramm bildet sich eine Gerade. Sie ist um so steiler, je grösser die Induktivität ist.
Wird nach der Formel die Leistung für jeden
Zeitpunkt während einer Periode berechnet, so erhalten wir eine Kurve, deren
arithmetischer Mittelwert gleich Null ist. Die ideale Spule gibt demnach
jeweils die gleiche Leistung ab, wie sie aufnimmt (Wirkleistung ist Null). Die
innerhalb der Spule umgesetzte Leistung nennt man Blindleistung. Sie berechnet
sich:
Ihre Einheit ist [var].
Bedingt durch Wicklungs-, Wirbelstrom- und Hystereseverluste lässt sich eine reale Spule durch eine Serieschaltung aus idealer Spule und einem Widerstand darstellen.
Der Strom ist in beiden Komponenten der selbe, während wir die Gesamtspannung aus der geometrischen Addition der Teilspannungen errechnen. Das gleiche Verfahren wenden wir an, um die Widerstände und Leistungen zu ermitteln.
Die Güte Q ist das Verhältnis der Blindgrösse zur Wirkgrösse. Je kleiner die Wirkgrösse, desto grösser die Güte und desto "besser" der Kondensator. Da die Güte das Verhältnis der Katheten am Vektordreieck bestimmt, bestimmt sie auch dessen Winkel und damit die Phasenwinkel zwischen Schein-, Wirk- und Blindgrösse.
Der Verlustfaktor d ist des Verhältnis der Wirkgrösse zur Blindgrösse. Je grösser die Wirkgrösse, desto grösser der Verlustfaktor und desto "schlechter" der Kondensator. Der Verlustfaktor d ist die inverse Grösse zur Güte Q.
In einer Serieschaltung eines Widerstandes, einer Spule und eines Kondensators gilt:
UL eilt UR um vor oder UC
eilt UR um nach, da der Strom in
allen Elementen gleich gross ist.
Daraus folgt, dass UC
und UL um 
verschoben sind und
daher genau entgegengesetzt liegen. Durch Anfügen einer Induktivität an ein
RC-Glied lässt sich somit die Wirkung des Kondensators kompensieren (ein
Kondensator kompensiert die Induktivität eines RL-Glieds).
Zur Berechnung der Scheingrössen von Spannungen, Widerständen und Leistungen müssen wir folglich die Wirkgrösse geometrisch zur Differenz der Blindgrössen addieren.
Die betragsmässig grössere Komponente der Blindgrössen bestimmt das Verhalten der Schaltung.
In einer Parallelschaltung eines Widerstandes, einer Spule und eines Kondensators gilt:
IL eilt IR um nach oder IC
eilt IR um vor, da die Spannung
an allen Elementen gleich gross ist.
Daraus folgt, dass IC
und IL um verschoben sind und
daher genau entgegengesetzt liegen. Durch Anfügen einer Induktivität an ein
RC-Glied lässt sich somit die Wirkung des Kondensators kompensieren (ein
Kondensator kompensiert die Induktivität eines RL-Glieds).
Zur Berechnung der Scheingrössen von Strömen, Leitwerten und Leistungen müssen wir folglich die Wirkgrösse geometrisch zur Differenz der Blindgrössen addieren.
Die betragsmässig grössere Komponente der Blindgrössen bestimmt das Verhalten der Schaltung.
In einem RC-Glied an Gleichspannung lädt sich der Kondensator nach einer Exponentialfunktion auf. Falls die Eingangsspannung wegfällt, entlädt sich der Kondensator wiederum nach einer Exponentialfunktion. Je nach Wahl der Zeitkonstante werden die Spannungszu- und abnahmen annähernd linear. Wird die Zeitkonstante grösser als eine Periodendauer des Eingangssignals, so entsteht eine Gleichspannung mit halber Höhe der Eingangsimpulse, da Anderungen des Eingangs kaum noch Auswirkungen auf die Ladung des Kondensators haben. Es lässt sich also sagen, dass der Spannungsverlauf am Kondensator die "Fläche unter der Kurve des Eingangssignals" darstellt. Er integriert (Integration = Erhöhung des Grades einer Funktion) demnach das Eingangssignal.
Allgemein wählt man:
In einem CR-Differenzierglied an Gleichspannung fällt die gesamte Spannung am Kondensator ab. Am Ausgang (Widerstand) fällt folglich keine Spannung ab. Nur bei einer Spannungsänderung am Eingang des Glieds kann ein Strom den Kondensator passieren und am Widerstand einen Spannungsabfall erzeugen. Das Glied differenziert (Differentation = Reduktion des Grades einer Funktion) demnach das Eingangssignal. Wird die Zeitkonstante grösser als eine Periodendauer des Eingangssignals, so kann sich der Kondensator nicht mehr entladen und wir erhalten wiederum das Eingangssignal, jedoch ohne DC-Anteil.
Allgemein wählt man:
Als passive Tiefpässe kommen entweder RC-Glieder oder LR-Glieder in Frage. Im ersten Fall werden Spannungen mit hohen Frequenzen am Ausgang durch den Kondensator kurzgeschlossen und nur Spannungen mit tiefen Frequenzen am Ausgang zur Verfügung gestellt. Im zweiten Fall erhöhen hochfrequente Signale den Widerstand der Spule und am Ausgangswiderstand fällt keine Spannung mehr ab. Bei niederfrequenten Signalen fällt der Widerstand der Spule kaum mehr ins Gewicht und sie stehen am Ausgangswiderstand zur Verfügung.
Mit sich ändernder Frequenz
ändern sich auch laufend die Verhältnisse der Katheten am Vektordreieck und
damit die Winkel, u.a. der Winkel zwischen der Schein- und der Wirkgrösse.
Dieser Winkel stellt den Phasenwinkel dar. Er läuft mit zunehmender Frequenz
von 
gegen 
.
Sie ist definiert als die Frequenz, wo die Wirkgrösse gleich der Blindgrösse ist:
Daraus folgt die Grösse des Phasenwinkels bei Grenzfrequenz:
Die Grenzfrequenz berechnet sich wie folgt:
RC: 
LR: 
Die Grenzfrequenz ist ebenfalls die Frequenz, bei das Ausgangssignal um -3dB gegenüber des Höchstwertes abgesunken ist:
Als passive Hochpässe kommen entweder CR-Glieder oder RL-Glieder in Frage. Im ersten Fall fallen niederfrequente Signale am Kondensator ab. Nur hochfrequente Signale passieren den Kondensator und stehen am Ausgangswiderstand zur Verfügung. Im zweiten Fall werden niederfrequente Signale durch die Spule am Ausgang kurzgeschlossen und nur hochfrequente Signale können an der Spule abfallen.
Mit sich ändernder Frequenz
ändern sich auch laufend die Verhältnisse der Katheten am Vektordreieck und
damit die Winkel, u.a. der Winkel zwischen der Schein- und der Wirkgrösse.
Dieser Winkel stellt den Phasenwinkel dar. Er läuft mit zunehmender Frequenz
von 
gegen .
Als passive Bandpässe kommen LC- oder RC-Bandpässe in Frage. Sie lassen nur Signale in einem bestimmten Frequenzbereich passieren.
Als passive Bandsperren kommen LC-Bandsperren oder Wien-Robinson-Brücken in Frage. Sie unterdrücken Signale in einem bestimmten Frequenzbereich.
Ein Serieschwingkreis besteht aus einer Kapazität, einer Induktivität und einem ohmschen Widerstand. Bei einer ganz bestimmten Frequenz wird der kapazitive Blindwiderstand gleich dem induktiven Blindwiderstand (Wir rechnen mit dem Widerstand, da er proportional zur Spannung ist; der Strom ist in allen Elementen gleich gross). Da sie entgegengesetzt gerichtet sind, heben sie sich gegenseitig auf. Die Impedanz des Schwingkreises wird gleich dem ohmschen Widerstand (reiner Wirkwiderstand). Übers ganze Glied gesehen besteht keine Phasenverschiebung mehr.
Der Serieschwingkreis ist daher eine Filterschaltung, welche nur Frequenzen in einem ganz bestimmten Frequenzbereich passieren lässt (auch Saugkreis genannt).
Die Frequenz, bei der dieser Fall eintritt, heisst Resonanzfrequenz. Sie berechnet sich:
Diese Formel ist auch unter dem Begriff Thomson'sche Schwingungsformel bekannt.
Je nach Dimensionierung des Kreises, können an den Blindelementen Spannungen abfallen, die weitaus höher als die am Eingang des Kreises angelegte Spannung sind (Spannungsüberhöhung).
Das Verhältnis der Katheten am Vektordreieck (Blindgrösse zu Wirkgrösse) nennt man die Güte Q eines Kreises. Sie gibt an, wie viel mal grösser die Spannung bei Resonanz an der Induktivität und dem Kondensator ist.
Die Dämpfung d ist die inverse Grösse zur Güte Q. Sie drückt das Verhältnis von Wirkgrösse zur Blindgrösse aus.
Sie gibt die Breite des Frequenzbandes zwischen der unteren und der oberen Grenzfrequenz an.
Aus den Formeln für die Güte erhalten wir:
Wird ein grosser ohmscher Widerstand gewählt, ist die Güte des Kreises klein, während dafür die Bandbreite gross ist. Wird dagegen der ohmsche Widerstand verkleinert, nimmt die Güte zu; die Bandbreite wird jedoch kleiner.
Ein Parallelschwingkreis besteht aus einer Kapazität, einer Induktivität und einem ohmschen Widerstand. Bei einer ganz bestimmten Frequenz wird der kapazitive Blindleitwert gleich dem induktiven Blindleitwert (Wir rechnen mit dem Leitwert, da er proportional zum Strom ist; die Spannung ist an allen Elementen gleich gross). Da sie entgegengesetzt gerichtet sind, heben sie sich gegenseitig auf. Die Admitanz des Schwingkreises wird gleich dem ohmschen Leitwert (reiner Wirkleitwert). Übers ganze Glied gesehen besteht keine Phasenverschiebung mehr.
Der Parallelschwingkreis ist daher eine Filterschaltung, welche Frequenzen in einem ganz bestimmten Frequenzbereich herausfiltert (auch Sperrkreis genannt).
Zur Berechnung der Resonanzfrequenz gilt die Thomson'sche Schwingungsformel.
Je nach Dimensionierung des Kreises, können an den Blindelementen Ströme auftreten, die weitaus höher als die am Eingang des Kreises fliessenden Ströme sind (Stromüberhöhung).
Ein idealer Parallelschwingkreis bestünde nur aus einer Kapazität und einer Induktivität. In der Spule treten aber ohmsche Verluste auf. Diese sind in Serie zur Spule. Um das gewohnte Bild eines Parallelschwingkreises zu erhalten, rechnen wir den Seriewiderstand in einen Parallelwiderstand um. Für den Resonanzfall lässt er sich nach folgender Formel berechnen:
Elektrische Schaltungen können allgemein als Vierpol dargestellt werden. Aus den Verhältnissen von Ausgangsgrösse zu Eingangsgrösse erhalten wir die Verstärkungsfaktoren V. Aus den Verhältnissen von Eingangsgrösse zu Ausgangsgrösse erhalten wir die Dämpfungsfaktoren D.
Beispiel Leistungsverstärkungsfaktor:
Es gilt der Zusammenhang:
Eine alternative Darstellungsform bietet die Umrechnung der Faktoren in Masse. Das Mass ist der Logarithmus mit der Basis 10 des Faktors. Um jedoch etwas grössere Zahlen zu erhalten, multiplizieren wir noch mit dem Wert 20 (beim Leistungsverstärkungsmass nur mit 10). Die Einheit des Masses ist Dezibel. Als Formelzeichen verwenden wir die Kleinbuchstaben v und a.
Beispiel Stromdämpfungsmass:
Es gilt der Zusammenhang:
Für die Hochfrequenz- und die Fernmeldetechnik wurde eine feste Bezugsgrösse definiert:
Hochfrequenztechnik: U0=1E-6V
Fernmeldetechnik: U0=0,775V
Der Dämpfungsbelag gibt an, wie gross die Dämpfung in jeder Streckeneinheit ist:
Als Einheit drängt sich [dB/m] auf.
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